Modele de jiles atherton

Depuis son introduction en 1984, le modèle Jiles – Atherton a été développé intensivement. En conséquence, ce modèle peut être appliqué pour la modélisation de: le modèle original Jiles – Atherton prend en compte les paramètres suivants: [1] le modèle Jiles-Atherton est implémenté dans JAmodel, une boîte à outils MATLAB/OCTAVE. Il utilise l`algorithme Runge-Kutta pour résoudre les équations différentielles ordinaires. JAmodel est open-source est sous licence MIT. [8] le modèle Jiles – Atherton peut être appliqué à la modélisation: les deux problèmes de calcul les plus importants liés au modèle Jiles – Atherton ont été identifiés: [8] dans le modèle Jiles – Atherton, la dépendance M (H) est donnée sous la forme d`un différentiel ordinaire suivant équation: [6] l`une des premières tentatives de modéliser l`hystérésis magnétique remonte à Langevin en 1905, qui a initialement développé la théorie des matériaux paramagnétiques qui a ensuite été extrapolée à des matériaux ferromagnétiques. La relation de définition implique la fonction Langevin, qui décrit le phénomène de saturation. Des modèles semi-empiriques améliorés pour expliquer le comportement d`hystérèse ont ensuite été proposés par Presaich et par Jiles et Atherton (J – A) [1]. Le modèle Jiles – Atherton d`hystérésis magnétique a été introduit en 1984 par David Jiles et D. L. Atherton.

[1] c`est l`un des modèles les plus populaires d`hystérésis magnétique. Son principal avantage est le fait que ce modèle permet la connexion avec les paramètres physiques du matériel magnétique. [2] le modèle Jiles – Atherton permet de calculer les boucles d`hystérésis mineures et majeures. [1] le modèle original Jiles – Atherton ne convient qu`aux matériaux isotropes. Cependant, une extension de ce modèle présentée par le [3] et corrigé par Szewczyk [4] permet la modélisation des matériaux magnétiques anisotropes [2]. [2] M. F. Jaafar et M. A. jabri, «Etude et modélisation de l`hystérésis ferromagnétique», en génie électrique et applications logicielles (ICEESA), 2013 Conférence internationale sur l`électrotechnique et les applications logicielles, Hammamet, Tunisie, 2013, New York: IEEE, 2013, pp.

1 – 6. doi: 10.1109/ICEESA. 2013.6578426. [1] D. C. Jiles et D. L. Atherton, «théorie de l`hystérésis ferromagnétique», Journal du magnétisme et des matériaux magnétiques, 61 (1 – 2), 1986 p. 48 – 60. doi: 10.1016/0304-8853 (86) 90066-1. L`aimantation M {displaystyle M} de l`échantillon de matériau magnétique dans le modèle Jiles – Atherton est calculée dans les étapes suivantes [1] pour chaque valeur du champ magnétisant H {displaystyle H}: le modèle Jiles – Atherton vectorisé est construit comme la superposition de trois modèles scalaires un pour chaque hache principale. [7] ce modèle est particulièrement adapté aux calculs de méthode par éléments finis.

Le modèle Jiles – Atherton de l`hystérésis magnétique est utilisé pour calculer les boucles d`hystérésis mineures et majeures à partir des paramètres physiques des matériaux magnétiques isotropes. Cinq paramètres sont considérés: (magnétisation de saturation), (réversibilité de magnétisation), (énergie moyenne pour briser le site épinglant), (densité de paroi de domaine) et (couplage interdomaine). Vous pouvez les modifier avec des curseurs. Le graphique montre le tracé de (en Tesla) versus (en ampères/mètre). L`extension tenant compte de l`anisotropie uniaxiale introduite par m. et al. [3] et corrigée par Szewczyk [4] nécessite des paramètres supplémentaires: le modèle J – A utilise une image macroscopique dans laquelle l`idée fondamentale est de contrecarrer la magnétisation par comportement représenté par une courbe sigmoïde.